光子干涉股票

『壹』 光子相干

光子指的是光的粒子性，，而相干指的是光的波動性，兩者不同，所以沒有光子相干這個說法，一般都說兩列光波相干

『貳』 光的干涉相關公式（十萬火急）

薄膜干涉的光程差公式：

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光同時具備以下四個重要特徵：

1、在幾何光學中，光以直線傳播。筆直的「光柱」和太陽「光線」都說明了這一點。

2、在波動光學中，光以波的形式傳播。光就像水面上的水波一樣，不同波長的光呈現不同的顏色。

3、光速極快。在真空中為3.0×10⁸m/s，在空氣中的速度要慢些。在折射率更大的介質中，譬如在水中或玻璃中，傳播速度還要慢些。

4、在量子光學中，光的能量是量子化的，構成光的量子（基本微粒），稱其為「光量子」，簡稱光子，因此能引起膠片感光乳劑等物質的化學變化。光線越強所含的光子越多。

『叄』 光的干涉有什麼例子。

例如要加工一個平面，則可首先用精密工藝製造一個精度很高的平面玻璃板（樣板）。使樣板的平面與待測件的表面接觸，於是此二表面間形成一層空氣薄膜。

若待測表面確是很好的平面，則空氣膜到處等厚或者是規則的楔形。當光照射時，薄膜形成的干涉光強呈一片均勻或是平行、等間隔的直條紋。

如果待測表面在某些局域偏離了平面，則此處的干涉光強與別處不同或者干涉條紋在該處呈現彎曲。從條紋變異的情況可以推知待測表面偏離平面的情況。偏離量為波長的若干分之一是很容易觀察得到的。

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對於入射光照射到平行平面板產生振幅分割等傾干涉的情形，由於從下表面反射的光還存在被上表面再次反射的可能，從而會有第三束透射光從上表面出射並與前兩束光發生干涉。

以此類推，如果平行平面板對電磁波的損耗可以忽略（介質對電磁波沒有吸收或散射），理論上會有無窮多束光從上表面出射，並且這些光彼此都是相干光。

其中兩塊玻璃板的內表面都有相當高的反射率，以確保得到細度足夠高的干涉條紋。由於平行平面板只對特定波長的光有透射極大值，法布里－珀羅干涉儀能夠對頻率滿足其共振條件的光進行透射或反射，並且能達到非常高的透射率和反射率，它因此也被稱作法布里－珀羅諧振腔或法布里－珀羅標准具。

法布里－珀羅干涉儀被廣泛應用於遠程通信、激光、光譜學等領域，它主要用於精確測量和控制光的頻率和波長。

例如，在光學波長計中就使用了數台法布里－珀羅干涉儀的組合，它們的共振頻率彼此都相差10倍，待測入射光在這些干涉儀中發生干涉後，通過測量各自產生亮紋的間距即可得知待測光的波長。

此外，在激光領域法布里－珀羅干涉儀還被用來抑制譜線的展寬，從而獲得單模激光，而在引力波探測中法布里－珀羅干涉儀和邁克耳孫干涉儀組合使用，通過使光子在諧振腔內反復振盪增加了邁克耳孫干涉儀的干涉臂的有效長度。

『肆』 一個光子雙縫干涉只有一個光子時，通過雙縫，是否可以

不可以，雙縫干涉的研究對象是光束，對一個光子來說沒有意義。再說一個光子也太小了，人的感官根本感覺不到，就像宏觀的物體是由化學分子組成，但我們並不能看到某一個化學分子。雙縫干涉是驗證光的波，粒二性，光即使波也是粒子。研究通過兩個窄縫的光束相互作用，在不同點加強或削弱的現象。本質就是兩束光振動方向相同處振動加強，振動方向相反處振動削弱，可理解為光子相互碰撞的結果。人眼能看到的現象就是明暗相間的條文。

『伍』 什麼是光的干涉

http://ke..com/view/40806.html?wtp=tt

定義
干涉現象是波動獨有的特徵，如果光真的是一種波，就必然會觀察到光的干涉現象．1801年，英國物理學家托馬斯·楊(1773—1829)在實驗室里成功地觀察到了光的干涉．
兩列或幾列光波在空間相遇時相互疊加，在某些區域始終加強，在另一些區域則始終削弱，形成穩定的強弱分布的現象。
[編輯本段]產生穩定干涉的條件:
只有兩列光波的頻率相同，位相差[1]恆定，振動方向一致的相干光源，才能產生光的干涉。由兩個普通獨立光源發出的光，不可能具有相同的頻率，更不可能存在固定的相差，因此，不能產生干涉現象。
[編輯本段]說明
①在交迭區域內各處的強度如果不完全相同而形成一定的強弱分布，顯示出固定的圖象叫做干涉圖樣。也即對空間某處而言，干涉迭加後的總發光強度不一定等於分光束的發光強度的迭加，而可能大於、等於或小於分光束的發光強度，這是由波的疊加原理決定的（即波峰和波峰相加為兩倍的波峰）。
②通常的獨立光源是不相乾的。這是因為光的輻射一般是由原子的外層電子激發後自動回到正常狀態而產生的。由於輻射原子的能量損失，加上和周圍原子的相互作用，個別原子的輻射過程是雜亂無章而且常常中斷，持續對同甚短，即使在極度稀薄的氣體發光情況下，和周圍原子的相互作用已減至最弱，而單個原子輻射的持續時間也不超過10^-8秒。當某個原子輻射中斷後，受到激發又會重新輻射，但卻具有新韻初相位。這就是說，原子輻射的光波並不是一列連續不斷、振幅和頻率都不隨時間變化的簡諧波，即不是理想的單色光，而是如圖所示，在一段短暫時間內(如τ=10-8s)保持振幅和頻率近似不變，在空間表現為一段有限長度的簡諧波列。此外，不同原子輻射的光波波列的初相位之間也是沒有一定規則的。這些斷續、或長或短、初相位不規則的波列的總體，構成了宏觀的光波。由於原子輻射的這種復雜性，在不同瞬時迭加所得的干涉圖樣相互替換得這樣快和這樣地不規則，以致使通常的探測儀器無法探測這短暫的干涉現象。
盡管不同原子所發的光或同一原子在不同時刻所發的光是不相乾的，但實際的光干涉對光源的要求並不那麼苛刻，其光源的線度遠較原子的線度甚至光的波長都大得多，而且相干光也不是同一時刻發出的。這是因為實際的干涉現象是大量原子發光的宏觀統計平均結果，從微觀上來說，光子只能自己和自己干涉，不同的光子是不相乾的；但是，宏觀的干涉現象卻是大量光子各自干涉結果的統計平均效應。
③由於六十年代激光的問世，已使光源的相乾性大大提高，同時快速光電探測儀器的出現，探測儀器的時間響應常數縮短，以至可以觀察到兩個獨立光源的干涉現象。另，在現在的高中課本中，已經有光的干涉實驗，用激光或者同一燈泡通過雙縫進行實驗）.
1963年瑪格亞和曼德用時間常數為10^-8～10^-9秒的變像管拍攝了兩個獨立的紅寶石激光器發出的激光的干涉條紋。可目視分辨的干涉條紋有23條。
④相干光的獲得。對於普通的光源，保證相位差恆定成為實現干涉的關鍵。為了解決發光機制中初相位的無規則迅速變化和干涉條紋的形成要求相位差恆定的矛盾，可把同一原子所發出的光波分解成兩列或幾列，使各分光束經過不同的光程，然後相遇。這樣，盡管原始光源的初相位頻繁變化，分光束之間仍然可能有恆定的相位差，因此也可能產生干涉現象。
通常採用的方法有兩種：
a．分波陣面法。將點光源的波陣面分割為兩部分，使之分別通過兩個光具組，經反射、折射或衍射後交迭起來，在一定區域形成干涉。由於波陣面上任一部分都可看作新光源，而且同一波陣面的各個部分有相同的位相，所以這些被分離出來的部分波陣面可作為初相位相同的光源，不論點光源的位相改變得如何快，這些光源的初相位差卻是恆定的。楊氏雙縫、菲涅耳雙面鏡和洛埃鏡等都是這類分波陣面干涉裝置。
b．分振幅法。當一束光投射到兩種透明媒質的分界面上，光能一部分反射，另一部分折射。這方法叫做分振幅法。最簡單的分振幅干涉裝置是薄膜，它是利用透明薄膜的上下表面對入射光的依次反射，由這些反射光波在空間相遇而形成的干涉現象。由於薄膜的上下表面的反射光來自同一入射光的兩部分，只是經歷不同的路徑而有恆定的相位差，因此它們是相干光。另一種重要的分振幅干涉裝置，是邁克耳孫干涉儀。
⑤光的干涉現象是光的波動性的最直接、最有力的實驗證據。光的干涉現象是牛頓微粒模型根本無法解釋的，只有用波動說才能圓滿地加以解釋。由牛頓微粒模型可知，兩束光的微粒數應等於每束光的微粒之和，而光的干涉現象要說明的卻是微粒數有所改變，干涉相長處微粒數分布多；干涉相消處，粒子數比單獨一束光的還要少，甚至為零。這些問題都是微粒模型難以說明的。再從另一角度來看光的干涉現象，它也是對光的微粒模型的有力的否定。因為光總是以3×10^8m／s的速度在真空中傳播，不能用人為的方法來使光速作任何改變(除非在不同介質中，光速才有不同。但對於給定的一種介質，光速也是一定的)。干涉相消之點根本無光通過。那麼按照牛頓微粒模型，微粒應該總是以3×10^8m／s的速度作直線運動，在干涉相消處，這些光微粒到那裡去了呢?如果說兩束微粒流在這些點相遇時，由於碰撞而停止了，那麼停止了的(即速度不再是3×lO^8m／s,而是變為零)光微粒究竟是什麼東西呢?如果說是移到干涉相長之處去了，那麼又是什麼力量使它恰恰移到那裡去的呢?所有這些問題都是牛頓微粒模型根本無法回答的。然而波動說卻能令人信服地解釋它，並可由波在空間按一定的位相關系迭加來定量地導出干涉相長和相消的位置以及干涉圖樣的光強分布的函數解析式。
因此干涉現象是波的相干迭加的必然結果，它無可置疑地肯定了光的波動性，我們還可進一步把它推廣到其他現象中去，凡有強弱按一定分布的干涉圖樣出現的現象，都可作為該現象具有波動本性的最可靠最有力的實驗證據。

『陸』 光子集成晶元龍頭概念股

1、光子晶元龍頭概念股一：北京君正（300223）

北京君正擁有全球領先的嵌入式CPU技術和低功耗技術。針對移動多媒體產品的特點，北京君正創造性地推出了其獨特的32位微處理器技術XBurst。XBurst技術採用了創新的微體系結構，微處理器能夠在極低的功耗下高速發射指令。

2、光子晶元龍頭概念股二：綜藝股份（600770）

江蘇綜藝股份有限公司成立於1992年10月23日，注冊地位於江蘇省南通市通州區興東鎮黃金村，法定代表人為昝聖達。經營范圍包括新能源、太陽能電池、組件及應用產品的開發、銷售、服務。

3、光子晶元龍頭概念股二：三安光電（600703）

三安光電股份有限公司是國家發改委批準的「國家高技術產業化示範工程」、國家科技部及信息產業部認定的「半導體照明工程龍頭企業」。於2000年11月成立，坐落於美麗的鷺島廈門，是目前國內的全色系超高亮度LED外延及晶元產業化生產基地。

4、光子晶元龍頭概念股三：亨通光電（600487）

亨通光電專注於在通信網路和能源互聯兩大領域為客戶創造價值，提供行業領先的產品與解決方案，公司具備集「設計、研發、製造、銷售與服務」一體化的綜合能力，並通過全球化產業與營銷網路布局，實現「產品研發製造」與「運營服務」雙擎發展，致力於成為全球領先的通信網路和能源互聯綜合解決方案提供商。

5、光子晶元龍頭概念股四：光迅科技（002281）

武漢光迅科技股份有限責任公司是武漢郵電科學研究院控股的高新技術企業。公司成立於2001年元月，總部位於武漢-中國光谷，注冊資本11000萬元人民幣。光迅公司主營業務為光纖器件，微光學器件，光波導器件等光纖通信無源器件以及光纖放大器、光通信儀表和集成光電子的研究、開發、生產、經營和技術服務。公司2009年在深交所中小板上市，股票編號002281，簡稱光迅科技。

『柒』 一個光子雙縫干涉

一個光子落到屏幕上的哪裡的概率是和條紋的亮暗成比例的。

這句話的意思應該是說：
一個一個光子分別通過雙縫，最後可以看到條紋。
而且這個條紋和一群光子同時通過雙縫的條紋是一樣的。

想要說明的是粒子的雙縫干涉不是因為許多粒子在一起相互影響而產生的，而是粒子本身的性質。即使是一個一個單獨放過去，還是會有這種效果。
不是說一個光子就能打出條紋。

『捌』 一個光子具有波動性嗎

有的。光子具有明顯的波粒二象性。就算是單個只要震動與傳播還在進行就會表現出波動性

『玖』 單個光子也會產生干涉現象，這是為什麼

根據海森堡的測不準關系, Δp × Δx ≥ h/2 ; Δ E × Δ t ≥h/2.當動量確定時,位置不確定；反過來一樣。當能量確定 時，時間不確定；反過來也一樣。你在這兒所說的單個光子的干涉現象，充其量只不過強調了對於一定頻率的光子（對應著一定動量）其在空間位置行為的不確定性。高中三冊物理中是通過單個光子通過雙孔的不確定性來說明這一點的。這只是一個統計解釋，只是強調了它的空間位置的不確定性。所謂的「光波的干涉」這個名稱的來由只是由於其所形成的圖樣與用發波水槽做機械波水波的干涉時形成的干涉圖樣類似而做的名稱的借用而已罷了。當然了，一般來說，對於大量的光子，我們強調它的干涉效應；對於個別光子強調其量子行為。但這並不反對光子本身所具有的二象性屬性，也並不與其統計解釋相予盾，反而成為統計解釋的充分說明。

（今天吃午飯時看到了提問者對於問題的補充。 ） 要知道一個光子是怎麼產生干涉的，這首先要明確光子的本質是什麼？首先hν是什麼？與其說hν表示一個光子，還不如更簡單地說其是一沒有靜質量而只有動質量的能量團。這個能量團在ν所對應的頻率上是最小單位，不可以再分割。在明確了這樣的前提以後，我們就不難理解「一個光子是怎麼產生干涉的」了。由於光子是以能量團的形式與物質發生作用的（如：光電效應現象），所以其在與物質的作用中表現出了粒子性。但是這個能量團在傳播的過程中則表現出了波動性。這是這個能量團在兩種不同的物理過程的基本屬性（二象性）的不同側面的反映。根據Δp × Δx ≥ h/2，當其動量一定時，空間位置則俞發趨向於不確定性。當一個光子通過前方的兩個小孔時，每一次通過每一個孔的幾率是隨機的；但是當多次通過前方的兩個小孔時，則會滿足一定的楖率分布。概率的多少由接收光子的感光膠片所顯示的明暗條紋直觀地反映出來。如果進一步想准確確定光子在通過孔時的不確定度的大小，這可以由量子力學方法解狄拉克方程，由所得到的一組波動解直接確定。這在大學本科理論物理專業四年級課程《量子力學》中，會詳細講解的。對於一般高中生應付高考，知道 這些足夠了。在這個正確理解的前提之下，才能有de Broglie的物質波的波長計算問題。
而至於「一個光子可以同時穿過兩個狹縫」的問題的提法，本身就是錯誤的。

『拾』 什麼是量子干涉效應

這種效應是超導量子干涉器件（SQUID）工作的物理基礎。

利用超導量子干涉效應來工作的器件稱為超導量子干涉器件（Super-conct Quantum Interfere Device，SQUID）。由於在超導量子干涉效應中，當磁通Φ等於磁通量子Φo=20×10-15Wb的整數倍時,電流出現極大；

這就表明,只要把超導環中的磁通量改變2個磁通量子,電流就變化一個周期。而Φo的數值很小,即電流變化的周期對應於磁場的變化很小。所以，超導量子干涉器件可以測量出極其微弱的磁場變化。

(10)光子干涉股票擴展閱讀

對於由兩個超導結並聯構成的超導環電路，當外加一個磁場時，則將在超導環中感應出一個環流,這使得通過兩個超導結的Josephson電流不再相等,各個超導結所造成的相位差也不相同,從而引起超導環電路相位的變化。

超導環電路相位變化的大小與通過環路包圍面積的磁通Φ成正比,並且在疊加點的總Josephson電流隨著Φ而作周期性變化，這就是超導電流的宏觀量子干涉效應。該效應證實了Cooper電子對的干涉和衍射效應。